Fiber Bragg торы туралы білім.

Fiber Bragg торлары жарықты толқын ұзындығына негізделген болжамды бағытта таралатын сәулелерге бөлетін мерзімді құрылымы бар оптикалық компоненттер болып табылады. Торлар көптеген заманауи спектроскопиялық құралдардың негізгі дисперсиялық элементі ретінде қызмет етеді. Олар қолдағы талдауды орындау үшін қажет жарықтың толқын ұзындығын таңдаудың маңызды функциясын қамтамасыз етеді. Қолданба үшін ең жақсы торды таңдау қиын емес, бірақ әдетте қолданбаның негізгі параметрлеріне басымдық беру кезінде шешім қабылдау дәрежесін талап етеді.

Кез келген спектроскопиялық қолданбада кем дегенде екі негізгі жүйе талаптары бар: ол қажетті спектрлік диапазондағы материалдарды талдай алуы керек және қызығушылықтың ерекшеліктерін шешу үшін жеткілікті аз спектрлік өткізу қабілеттілігін қамтамасыз ете алуы керек. Бұл екі негізгі талап торларды таңдау үшін негіз болып табылады. Содан кейін осы негізгі шектеулер аясында өнімділікті оңтайландыру үшін басқа тор сипаттамалары таңдалады.

Ең көп таралған екі ойық профильдері сызғыш және голографиялық деп аталады, бұл негізгі торды жасау үшін қолданылатын әдіске байланысты. Ережелі торларды сызу құралының көмегімен жасауға болады, онда ойықтар гауһар таспен шағылыстыратын бетінде физикалық түрде қалыптасады. Реттелетін торлы ойық профильдері өте басқарылатын және берілген қолданба үшін оңтайландыру оңай және көп жағдайда осы еркіндік дәрежесіне байланысты ең жақсы дифракция тиімділігін қамтамасыз етеді.

Дисперсиялық, ажыратымдылық және шешуші қуат

Спектроскопиялық аспаптағы дифракциялық тордың негізгі функциясы кең жолақты көзді әрбір толқын ұзындығы белгілі бағыты бар спектрге бұрыштық бөлу болып табылады. Бұл қасиет дисперсия деп аталады, ал толқын ұзындығы мен бұрыш арасындағы байланысты көрсететін теңдеу көбінесе торлы теңдеу деп аталады:

n λ = d (sin θ + sin θ')

Ажыратымдылық тор сипаты емес, жүйе қасиеті болып табылады. Спектроскопиялық құрал қызығушылық белгілерін ажырату үшін жеткілікті тар спектрлік өткізу жолағын қамтамасыз етуі керек. Бұған тордың бұрыштық дисперсиясы мен жүйенің фокустық қашықтығының үйлесімі және саңылау енін шектеу арқылы қол жеткізіледі. Детектор жазықтығындағы спектрлік өткізу қабілетіне төмен дисперсті тормен және жоғары дисперсиялық тормен және қысқа фокус аралығымен сияқты ұзақ фокустық ұзындығымен де қол жеткізуге болады. Сканерлеуші ​​монохроматор сияқты бір элементті детекторы бар жүйелерде шектеуші апертура әдетте белгілі ені бар физикалық саңылау болып табылады. Бекітілген торлы спектрометрде шектеуші апертура әдетте массив элементі немесе камера пикселі болып табылады.